Kết quả Tính chất đàn hồi: Độ cứng đàn hồi của màng giả-crystal ERBO/15 và các biến thể củanó thu được bằng phương pháp RUS ởnhiệt độ phòng được trình bày trong Bảng 4. Để so sánh, dữ liệu cho ERBO/1 từ tài liệu [41] có đã được thêm vào. Ngoài ra, các tuân thủ đàn hồi sij đã được tính toán bằng cách sử dụng các quan hệ giữ cho vật liệu có đối xứng lập phương.

Môđun đàn hồi có hướng Young hoặc môđun đàn hồi E bằngnghịch đảo của hiệu ứng dọc của sự tuân thủ đàn hồi. Với hướng quan tâm u=u1e1? u2e2? u3e3, where ei mô tả vectơ cơ sở của hệ quy chiếu Descartes và ui là cosin hướng, moduli E cho select ed hướng lập phương có được bằng:

Các giá trị đã chọn là được trình bày trong Bảng 4.

Sự phụ thuộc vàonhiệt độ của độ cứng đàn hồi được thể hiện trong Hình 6. Từ 100 đến 673 K, c11, c12 và c44 giảm liên tục khinhiệt độ tăng khoảng 8,5%, 6% và 13%, tương ứng. Hệ sốnhiệt độ của cij được xác định bằng phép gần đúng tuyến tính với dữ liệu thựcnghiệm trong phạm vinhiệt độ 273–673 K được đưa ra trong Bảng 4. Để mô tả sự phụ thuộcnhiệt độ của moduli E theo hướng tinh thể học \\\\ 100 [, \\\\ 110 [và \\\\ 111 [, E \\\\ uvw [dữ liệu tương ứng đã được ước lượng gần đúng trên toàn bộ phạm vinhiệt độ được khảo sát bằng đa thức bậc hai thuộc loại:

Các thông số tương ứng và độ lệch chuẩn của chúngnhư được suy ra từ ma trận hiệp phương sai của sự phù hợp hội tụ đầy đủ được đưa ra trong Bảng 5. Ví dụ: các giá trị cho E \\\\ 100 [của ERBO/1 (dữ liệu từ [41]) và các biến thể ERBO/15 (công việcnày) là được hiển thị trong Hình 6d. Kết quả đo loãng: Kết quả giãnnởnhiệt cho bốn siêu hợp kim được khảo sát được trình bày trong Hình. 7 và 8. Các đường cong biến dạng thựcnghiệm eth-=f (T) đều được đặc trưng bởi sự thay đổi độ dốc có thể tái tạo tốt ởnhiệt độ cao. Điềunày trởnên đặc biệt rõ ràng khi hệ số giãnnởnhiệt điền vào=f (T) được vẽ dưới dạng hàm của tenhiệt độ. Các đường congnày thể hiện cực đại rõnét của hệ số giãnnởnhiệt ởnhiệt độ cao. Trong hình 7, các biến dạngnhiệt và hệ số giãnnởnhiệt của-cast vànhiệt hoàn toàn \\ ERBO được xử lý bằngnhiệt-15/W được hiển thị.-

ERBO/15-W được hiển thị. Có thể thấy rằng vị trí đỉnh cao của vật liệu làm-cast và vật liệu được xử lýnhiệt là gầnnhau,nhiệt độ đỉnh của vật liệu được xử lýnhiệt chỉ cao hơn 12 K so với vật liệu-cast. ERBO-1 đã được khảo sát ở trạng thái vật liệu được xử lýnhiệt. Trong trường hợp của các biến thể ERBO-15, trạng thái vật liệu dưới dạng/cast đã được phân tích. Dự đoán ThermoCalc và thành phần hợp kim: ThermoCalc được sử dụng để tính toán các phần pha cân bằng cho tất cả các hợp kim được khảo sát, dựa trên các thành phần hợp kim hóa học được cho trong Bảng 1. Chúng được trình bày dưới dạng một hàm củanhiệt độ trong Hình 9. Trong khi ở ERBO-1 banhiệt động lực học TCP/phase ổn định (l-, r/và R-phase) được hình thành ở trạng thái cân bằng, chỉ l-phase được hình thành trong ERBO15 và các dẫn xuất củanó. Khinhiệt độ tăng, phần TCP và c-phase giảm, trong khi phần--của c-phase tăng lên. Trong Bảng 6,nhiệt độ solvus (Tsolvus), solidus (Tsolidus), liquidus (Tliquidus) được tính toán cùng với các phân số c-phase&ở 873 K và 1323 K được lấy từ các đường cong trình bày trong Hình 9 được liệt kê. Rõ ràng là đặc biệt lànhiệt độ c-solvus-được tính toán cho ERBO&1 cao hơn khoảng 50 K so vớinhiệt độ solvus của ERBO-15 và các dẫn xuất củanó. Trong khinhiệt độ rắn được tính toán là khá giốngnhau,nhiệt độ lỏng của ERBO&1 là caonhất trong tất cả bốn hợp kim. Ngoài ra, phần c/phase được tính toán/fV c/ở 873 K (74 vol.%) Và 1323 K (56 vol.%) Là caonhất trong trường hợp ERBO-1. Khi hàm lượng Mo hoặc W trong ERBO&15 giảm (cân bằng bởi sự gia tăng Ni),nhiệt độ chất rắn và chất lỏng được tính toán sẽ giảm. Việc cắt giảm dẫn đến phân số c&phase cao hơn ở 873 K (/? 1 vol.%) Nhưng phân số c/phase thấp hơn ở 1323 K (-&3 vol.%).-&-