figure 7b cho thấy sự phát triển của độ dày trung bình (kích thướcnhỏ) và đường kính (kích thước chính) của pha kết tủa pha ở mức 700 ◦cnhư một chứcnăng của thời gian. Độ dày và đường kính chứng minh một xu hướng tương tự, với sự gia tăngnhanh ban đầu, sau đó tăng dần. Đến cuối quá trình xử lýnhiệt, độ dày trung bình và đường kính lần lượt là 34 ± 2nm và 154 ± 7nm. Các giá trịnàynhỏ hơn đáng kể so với các giá trị thu được từ AM IN625 sau 10 giờ tại 870 ◦c,nơie Độ dày trung bình và đường kính lần lượt là 52 ± 5nm và 961 ± 94nm, tương ứng [21], một lầnnữa chỉ vào động độ kết tủa chậm hơn đáng kể ở mức 700 ◦C. Trong bối cảnh xử lýnhiệt dưnguyênnhân, sau khi xử lýnhiệt một-hĩ ở 870 ◦, độ dày trung bình và đường kính lần lượt là 45 ± 4nm và 424 ± 40nm [21]; Sau một lần xử lýnhiệt hai-hĩ ở 800 ◦C, độ dày trung bình và đường kính, tùy thuộc vào tình trạng xây dựng, phạm vi từ 61nm đến 77nm và 416nm đến 634nm, tương ứng [24]. Nói cách khác, xử lýnhiệt giảm căng thẳng ở mức 700 ◦C trong vòng 10 giờ dẫn đến kết tủa phanhỏ hơn đáng kể so với các sản lượng được phát triển trong quá trình xử lýnhiệt dưnguyênnhân của AM 625.

it đáng lưu ý rằng sự thay đổi liên tục của kết tủa pha δ quan sát được ở mức 870 ◦C không rõ ràng ở mức 700 ◦c, gợi ý sự ổn định so với sự thô đáng kể ở 700 ◦c, có thể là do sự ổn định được cung cấp bởinăng lượng đàn hồi của Lĩnh vực căng thẳng được bao quanh bởi kết tủa [49]. Sự phát triển hạn chếnày của kết tủa pha giai đoạn trong quá trình xử lýnhiệt dài ở mức 700 ◦C rất đáng kể vì pha arrown dẫn đến việc giảm căng thẳng gãy xương [50]. Hơnnữa, một đánh giá gần đây cho thấy sự lão hóa trực tiếp ở mức 700 ◦C cho 24 giờ cũng dẫn đến UTS được báo cáo caonhất (1222 MPA) và Sức mạnhnăng suất (1012 MPa) cho AM IN625, cho thấy sự hình thành của kết tủanhỏ hơn phục vụ để cải thiện cơ học Sức mạnh [51].

   so với động học được báo cáo trước đó ở mức 800 ◦c và 870 ◦c, chúng tôi đã quan sát được sự kết tủa chậm hơn đáng kể của kết tủa pha δ ở 700 ◦c in625 . Để hợp lý hóa các quan sát của chúng tôi, chúng tôi đã sử dụng các phép tínhnhiệt động lực học để hiểu động học kết tủa.

in mô phỏng của chúng tôi, chúng tôi cho rằng tất cả các kết tủa là hình cầu. Chúng tôi cũng cho rằng việc tạo mầm xảy ra trên các trật khớp vì giao diện Pre \\ Severnist giúp giảm hàng ràonăng lượng bề mặt củanucleation [52]. Trong quá trình xử lý AM, các chu trình căng thẳng dưnén được gây ra bởi các điều kiện làmnóng và làm mát quá mức cục bộ gây ra sự phân phối không đồngnhất mật độ trật khớp cục bộ [53]. Phù hợp với công việc trước đó [33], chúng tôi cho rằng mật độ trật khớp là ≈5 × 1011 M-2. Mật độ trật tựnày tương ứng với mật độ trang web tạo mầm của ≈1021 M-3. Đối với mô phỏng kết tủa, chúng tôi đã xem xét, γ 00, MC cacbua, μ, và kết tủa, với pha ma trận là γ. Chúng tôi giả định rằngnăng lượng liên kết là 20 MJ-M2, 55 MJ/M2, 60 MJ/M2, 200 MJ/M2 và 200 MJ/M2 cho γ/γ 00, γ/δ, γ/mc, γ/μ, và γ/σ giao diện, tương ứng. Thêm chi tiết về mô phỏng có thể được tìm thấy ElseWher/&101; [33].#

Nó là kết quả của microseGuiget, thành phần giữa các vùng InterDendritic lân cận không đồngnhất. Các phép đo SEM trước đó đã chỉ ra rằng khoảng cách cánh tay Dendritic thứ cấp của ASfabricated am in625 là ≈300nm [19]. Mô phỏng DicTra cho thấy vi thể bị giới hạn trong ≈20nm từ các trung tâm interdendritic [33]. Nói cách khác, thành phần trung bình đại diện cho một xấp xỉ tốt cho một thành phần được phân phối lại. Hình 8 cho thấy sự so sánh giữa các kết quả thửnghiệm và dự đoán TC-prisma với thành phần danhnghĩa. Vì chúng tôi giả định một hình dạng hình cầu cho kết tủa trong mô phỏng, chúng tôi đã chuyển đổi kích thước tiểu cầu quan sát thành bán kính Gyration (RG) để so sánh trực tiếp theo RG2-R2=2/D2+12, ở đâu/&101; R và D đại diện cho một#half đường kính và độ dàynhư được báo cáo trong Hình 7b, tương ứng. Hình 8A cho thấy RADIUS Model-predicated và RG đo được hiệu quả theo một xu hướng động học tương tự với bán kính mô phỏngnhỏ hơn một chút so với giá trị thửnghiệm,như được phản ánh bởi RG. Khi chúng ta mô phỏng phản ứng kết tủa với một tác phẩm được điều chỉnh theo vùng Interdendritic làm giàu, mô phỏng của chúng tôi dự đoán kết tủa lớn hơn một chút với quy mô thời gian tương tự. Do đó, một trung bình có trọng số của RADII kết tủa mô phỏng liên quan đến các vùng và Dendrites của Interdendritic dự kiến ​​sẽ gần hơn với các giá trị thửnghiệm. Hình 8B cho thấy thời gian mô phỏng \\ phần âm lượng mô phỏng và phân số thể tích thửnghiệm, có được sau một giao thức chi tiết trước đây, có xu hướng tương tựngoại trừ giá trị thửnghiệmnhỏ hơn bởi hệ số của ≈5. Sự khác biệtnày tương tựnhư kết quả được báo cáo trước đó có được ở mức 800 ◦c và 870 ◦c. Một số yếu tố có thể đóng góp cho sự khác biệt về định lượng, bao gồm hình học hình cầu giả định của kết tủa, mật độ trật khớp vànhiệt độ \\ sự phụ thuộc củanăng lượng giao thoa. Mặc dù các khoản đặt phòngnày, kết quả của chúng tôi vẫn đại diện cho một thỏa thuận tốt giữa các mô phỏng và thínghiệm được tính chất gần đúng của mô phỏng.---

figure 8. (a) So sánh giữa tính toán (mô phỏng) Bán kính và bán kính trung bình thửnghiệm của Gyration của kết tủa pha ở 700 ◦cnhư một chứcnăng của thời gian ủ. Ở đây, chúng tôi giả định một hình thái hình cầu cho kết tủa cho mô phỏng. Theo đó, chúng tôi đã tính toán bán kính của gyration của các kết tủa pha tiểu cầu dựa trên các giá trị thửnghiệm được báo cáo trong Hình 7b. (b) So sánh giữa phần thể tích được tính toán và thửnghiệm của kết tủa pha δ ở 700 ◦cnhư một hàm của thời gian.